，就被孙彬洋打断，“看这里！gl(4)的dynk图有隐藏的sp(8)对称性，如果我们构造一个伪旋量表示……”
说着他在白板上写下了同构公式。
aut4sp(8)/z2
擅长应用数学的林山开始进行数值模拟。
“我的蒙特卡洛采样显示，当引入虚拟相位角θ≈037π时，异常奇点被压制。”
林山很快得出结果，“这暗示需要某种相位补偿机制！”
“正是测度泄露的补偿，我们可以构造一个伪haar测度。”
菲加利也进入了状态，夺过孙彬洋手中的记号笔，在黑板上写下一个微分变换表达式。
dg=e(iθn(g))dg(θ∈r)
“其中n(g)是伴随表示的量子数。”菲加利解释到。
“这相当于在朗兰兹对应中引入拓扑θ项，就像量子色动力学中的cp破坏参数！”
袁新毅心头狂跳，他感觉那困住自己的瓶颈出现了一丝松动，他看到了光！
“如果把这个相位因子解释为cabi-yau流形上的b场通量……那么形变参数的量子化条件自动满足θ=kπ/4， k∈。”
田阳眼中也亮起了光芒。
其他数学家们也都激动起来，如果这能解决这个问题，这个成果自然属于在座的所有人。
“通过构造中心扩张群_4xu(1)，其中u(1)承载相位自由度，我们可以保持表示论框架的完整性。”
孙彬洋接过记号笔，在白板上画群扩展图。
而林山已经完成数值模拟，“当θ=π/3时，gl(4)的l函数在100